三相交流から単相交流への変換　三相平衡・三相不平衡

　交流電化鉄道の変電所では三相交流を単相交流に変換する方法としてスコット結線，変形ウッドブリッジ結線もしくはルーフデルタ結線と呼ばれる，特殊な結線方式の変圧器(トランス)が用いられています．これらの変圧器からは互いに位相が90°ずれた2組の単相交流出力が得られますが，2組の出力の負荷電流を同じにすれば三相入力の各相の電流が同じ，つまり三相平衡の状態になり，三相の2線から直接単相交流を取り出す場合と比較して送電系統側への影響を抑えることができます．

　ここでは高校で習う範囲の三角関数（加法定理）を用いて三相入力の電流がバランスする仕組みの説明を試みます．

1. スコット結線の場合

　図1に示すスコット結線変圧器において，M座とT座の出力電流をそれぞれi₁，i₂，三相入力の各相の電流をi_R, i_S, i_Tとします．ここで，簡単のためM座変圧器の巻線比を1:1，T座変圧器の巻線比を

\frac{\sqrt{3}}{2} : 1

とします．

M座変圧器の一次入力電流i_R，i_Sは中間タップを境に一次巻線の上下半分ずつを互いに逆方向に流れているため，両者が鉄心に作る磁束は互いに打ち消し合い，二次巻線の電流であるM座出力電流i₁との間に式(1)が成り立ちます．

$i_{1} = \frac{i_{R}}{2} - \frac{i_{S}}{2}, i_{S} = - 2 i_{1} + i_{R}$ (1)

一方，T座変圧器の巻数比は

\frac{\sqrt{3}}{2} : 1

であるため，一次巻線の入力電流i_Tは出力電流i₂の

\frac{2}{\sqrt{3}}

倍になります．

$i_{T} = \frac{2}{\sqrt{3}} i_{2}$ (2)

加えて，i_TはM座の中間タップの電流でもあるのでi_T = -(i_R + i_S)が成り立ちます．さらに式(1)を代入してi_Sも消去するとi_Rは式(3)で表されます．

$\frac{2}{\sqrt{3}} i_{2} = - (i_{R} + i_{S}) = - i_{R} + 2 i_{1} - i_{R}$ (3)

$i_{R} = i_{1} - \frac{1}{\sqrt{3}} i_{2}$

$i_{S} = - 2 i_{1} + i_{R} = - i_{1} - \frac{1}{\sqrt{3}} i_{2}$

$i_{T} = \frac{2}{\sqrt{3}} i_{2}$

ここで，i₁，i₂に，大きさが同じで位相が互いに90°ずれた，下式で表される交流電流が流れているとします．

$i_{1} = \sin θ$

$i_{2} = \sin (θ + 90 °) = \cos θ$

$i_{R} = \sin θ - \frac{1}{\sqrt{3}} \cdot \cos θ = \frac{2}{\sqrt{3}} (\sin θ \cdot \frac{\sqrt{3}}{2} - \cos θ \cdot \frac{1}{2})$

$= \frac{2}{\sqrt{3}} (\sin θ \cdot \cos 30 ° - \cos θ \cdot \sin 30 °)$

$= \frac{2}{\sqrt{3}} \sin (θ - 30 °)$

$i_{S} = - \sin θ - \frac{1}{\sqrt{3}} \cdot - \cos θ = \frac{2}{\sqrt{3}} (\sin θ \cdot - \frac{\sqrt{3}}{2} - \cos θ \cdot \frac{1}{2})$

$= \frac{2}{\sqrt{3}} (\sin θ \cdot \cos 150 ° - \cos θ \cdot \sin 150 °)$

$= \frac{2}{\sqrt{3}} \sin (θ - 150 °)$

$i_{T} = \frac{2}{\sqrt{3}} \sin (θ + 90 °)$

となり，電流の大きさが同じで位相が120°ずつずれた，三相平衡の状態になっていることが分かります．

2. 変形ウッドブリッジ結線の場合

　変形ウッドブリッジ結線の場合も少々複雑ですが，同様に三角関数の加法定理を用いて三相各相の電流がバランスする仕組みを説明することができます．

　図2に示す変形ウッドブリッジ結線変圧器において，A座とB座の出力電流をそれぞれi_A，i_B，三相入力の各相の電流をi_R, i_S, i_Tとします．ここで，簡単のため昇圧変圧器を除く変圧器の巻数比を1:1:1とします．キルヒホッフの法則から，ブリッジの各頂点 a～dに流れ込む電流の総和は0なので下の式(1)～(4)が成り立ちます．

点a： $- i_{A} - i_{s 2} + i_{t 2} = 0$ (1)

点b： $- i_{B}' + i_{r 1} + i_{r 2} - i_{s 1} - i_{t 2} = 0$ (2)

点c： $i_{A} + i_{s 1} - i_{t 1} = 0$ (3)

点d： $i_{B}' - i_{r 1} - i_{r 2} + i_{s 2} + i_{t 1} = 0$ (4)

また各変圧器の巻数比は1:1:1のため，各相の1次電流は式(5)～(7)で表されます．

$i_{R} = i_{r 1} + i_{r 2}$ (5)

$i_{S} = i_{s 1} + i_{s 2}$ (6)

$i_{T} = i_{t 1} + i_{t 2}$ (7)

$i_{R} + i_{S} + i_{T} = 0$ (8)

$i_{B}' - i_{R} + i_{A} + i_{S} = 0$ (9)

$- i_{B}' + i_{R} + i_{A} - i_{T} = 0$ (10)

$2 i_{A} + i_{S} - i_{T} = 0$ (11)

$2 i_{B}' - 2 i_{R} + i_{S} - i_{T} = 2 i_{B}' - 3 i_{R} = 0$

$i_{R} = \frac{2}{3} i_{B}'$ (12)

$2 i_{A} + 2 i_{S} + i_{R} = 0$ (13)

$i_{A} + i_{S} + \frac{1}{3} i_{B}' = 0, i_{S} = - i_{A} - \frac{1}{3} i_{B}'$ (14)

$i_{T} = - \frac{2}{3} i_{B}' + i_{A} + \frac{1}{3} i_{B}', i_{T} = i_{A} - \frac{1}{3} i_{B}'$

$i_{R} = \frac{2}{3} i_{B}' = \frac{2}{\sqrt{3}} i_{B}$

$i_{S} = - i_{A} - \frac{1}{3} i_{B}' = - i_{A} - \frac{1}{\sqrt{3}} i_{B}$

$i_{T} = i_{A} - \frac{1}{3} i_{B}' = i_{A} - \frac{1}{\sqrt{3}} i_{B}$

ここで，i₁，i₂に，大きさが同じで位相が互いに90°ずれた，下式で表される交流電流が流れているとします．

$i_{A} = \sin (θ + 90 °) = \cos θ$

$i_{B} = \sin θ$

$i_{R} = \frac{2}{\sqrt{3}} \sin θ$

$i_{S} = - \cos θ - \frac{1}{\sqrt{3}} \sin θ$

$= \frac{2}{\sqrt{3}} (\sin θ \cdot - \frac{1}{2} - \cos θ \cdot \frac{\sqrt{3}}{2})$

$= \frac{2}{\sqrt{3}} \sin (θ - 120 °)$

$i_{T} = \cos θ - \frac{1}{\sqrt{3}} \sin θ$

$= \frac{2}{\sqrt{3}} (\sin θ \cdot - \frac{\sqrt{3}}{2} + \cos θ \cdot \frac{1}{2})$

$= \frac{2}{\sqrt{3}} \sin (θ + 120 °)$

となり，電流の大きさが同じで位相が120°ずつずれた，三相平衡の状態になっていることが分かります．

3. ルーフデルタ結線の場合

　ルーフデルタ結線の場合もスコット結線や変形ウッドブリッジ結線の場合と同様に三角関数の加法定理を用いて三相各相の電流がバランスする仕組みを説明することができます．

　図3に示すルーフデルタ結線変圧器において，A座とB座の出力電流をそれぞれi_A，i_B，三相入力の各相の電流をi_R, i_S, i_Tとします．ここで，簡単のため2巻線変圧器の巻数比を1:1，3巻線変圧器の巻数比を

1 : 1 : \frac{1}{\sqrt{3}}

とします．

B座のデルタ結線された2次巻線について，式(1)が成り立ちます．

$i_{B} + i_{s t} - i_{r} = 0$ (1)

また，各変圧器の巻数比から，各相の1次電流は2次電流を用いた式(2)～(4)のように表されます，

$i_{R} = i_{r}$ (2)

$i_{S} = i_{s t} - \frac{1}{\sqrt{3}} i_{A}$ (3)

$i_{T} = i_{s t} + \frac{1}{\sqrt{3}} i_{A}$ (4)

$i_{s t} = - i_{B} + i_{r} = - i_{B} + i_{R}$ (5)

$i_{S} = - i_{B} + i_{R} - \frac{1}{\sqrt{3}} i_{A}$ (6)

$i_{T} = - i_{B} + i_{R} + \frac{1}{\sqrt{3}} i_{A}$ (7)

$i_{S} + i_{T} = - 2 i_{B} + 2 i_{R}$ (8)

$- i_{R} = - 2 i_{B} + 2 i_{R}, i_{R} = \frac{2}{3} i_{B}$ (9)

$i_{S} = - i_{B} + \frac{2}{3} i_{B} - \frac{1}{\sqrt{3}} i_{A} = - \frac{1}{3} i_{B} - \frac{1}{\sqrt{3}} i_{A}$

$i_{T} = - i_{B} + \frac{2}{3} i_{B} + \frac{1}{\sqrt{3}} i_{A} = - \frac{1}{3} i_{B} + \frac{1}{\sqrt{3}} i_{A}$

$i_{R} = \frac{2}{3} i_{B}$

$i_{S} = - \frac{1}{3} i_{B} - \frac{1}{\sqrt{3}} i_{A}$

$i_{T} = - \frac{1}{3} i_{B} + \frac{1}{\sqrt{3}} i_{A}$

ここで，i₁，i₂に，大きさが同じで位相が互いに90°ずれた，下式で表される交流電流が流れているとします．

$i_{A} = \sin (θ + 90 °) = \cos θ$

$i_{B} = \sin θ$

$i_{R} = \frac{2}{3} \sin θ$

$i_{S} = - \frac{1}{\sqrt{3}} \cos θ - \frac{1}{3} \sin θ$

$= \frac{2}{3} (\sin θ \cdot - \frac{1}{2} - \cos θ \cdot \frac{\sqrt{3}}{2})$

$= \frac{2}{3} \sin (θ - 120 °)$

$i_{T} = \frac{1}{\sqrt{3}} \cos θ - \frac{1}{3} \sin θ$

$= \frac{2}{3} (\sin θ \cdot - \frac{1}{2} + \cos θ \cdot \frac{\sqrt{3}}{2})$

$= \frac{2}{3} \sin (θ + 120 °)$

となり，電流の大きさが同じで位相が120°ずつずれた，三相平衡の状態になっていることが分かります．

4. 2組の単相交流負荷がバランスしていないとどうなるか？

　これまでの説明は，いずれの場合も2組の単相交流の負荷電流の大きさが同じであることが前提でした．しかし，実際には列車の在線状況や力行・惰行・(回生)制動のタイミングにより負荷電流が同じになるとは限りません(むしろ，そうならない状況の方が多いと思われます)．そこで，負荷電流のバランスが崩れると1次側の三相各相にどのような電流が流れるのかを，これまでに説明してきた式を用いて簡単にシミュレーションすると以下のようになります．ここではスコット結線変圧器での例を示しますが，変形ウッドブリッジ結線変圧器やルーフデルタ結線変圧器の場合も基本的には同様な結果となります．

　T座電流i₂ = 0の場合は，1次側の三相各相のうちT相の電流が0になります．一方，M座電流i₁ = 0の場合はR相とS相にT相と逆位相で大きさが1/2の電流が流れます．これは極端な場合ですが，いずれにせよM座電流とT座電流の比が50:50からあまり大きく外れると，1次側の三相各相の電流のバランスが大きく崩れるとともに電流の位相のずれも大きくなります．系統容量が小さな電源の場合，各相の電圧のバランスや位相のズレにもつながり，送電系統への影響も大きくなるため好ましくありません．そのため，列車の在線状況などさまざまな要因を考慮して変電所・き電区分所の間隔（M座，T座それぞれのき電区間長）を設定し，双方の電流をできるだけバランスさせることが望ましいと言えます．